Мюон

Мюон (μ (μ))
Фейнмановская диаграмма распада мюона
Фейнмановская диаграмма распада мюона
Семья фермион
Группа лептон
Поколение 2
Участвует во взаимодействиях Слабое, электромагнитное и гравитационное
Античастица μ+
Масса 105,6583745(24) МэВ[1]
Время жизни 2,19703(4)⋅10−6 c
Обнаружена Карлом Андерсоном в 1936 году
В честь кого или чего названа От греч. буквы μ, использующейся для обозначения) в стандартной модели физики элементарных частиц
Квантовые числа
Электрический заряд -1
Барионное число 0
Спин 1/2 ħ
Изотопический спин 0
Странность 0
Очарование 0
Другие свойства
Кварковый состав нет
Схема распада
Логотип Викисклада Медиафайлы на Викискладе

Мюо́н (от греческой буквы μ, использующейся для обозначения) в стандартной модели физики элементарных частиц — неустойчивая элементарная частица с отрицательным электрическим зарядом и спином 12. Вместе с электроном, тау-лептоном и нейтрино классифицируется как часть лептонного семейства фермионов. Так же как они, мюон, по-видимому, бесструктурен и не состоит из каких-то более мелких частиц. Как и все фундаментальные фермионы, мюон имеет античастицу с квантовыми числами (в том числе зарядом) противоположного знака, но с равной массой и спином: а̀нтимюо́н (чаще частицу и античастицу называют соответственно отрицательным и положительным мюоном). Мюонами называют также мюоны и антимюоны в совокупности. Ниже термин «мюон» употребляется в этом значении, если не оговорено обратное.

По историческим причинам, мюоны иногда называют мю-мезонами, хотя они не являются мезонами в современном представлении физики элементарных частиц. Масса мюона примерно в 207 раз больше массы электрона (в 206,7682830(46) раз если быть точным); по этой причине мюон можно рассматривать как чрезвычайно тяжёлый электрон. Мюоны обозначаются как μ, а антимюоны как μ+.

На Земле мюоны регистрируются в космических лучах, они возникают в результате распада заряженных пионов. Пионы создаются в верхних слоях атмосферы первичными космическими лучами и имеют очень короткое время распада — несколько наносекунд. Время жизни мюонов достаточно мало — 2,2 микросекунды, тем не менее эта элементарная частица рекордсмен по времени жизни и дольше её не распадается только свободный нейтрон. Однако мюоны космических лучей имеют скорости, близкие к скорости света, так что из-за эффекта замедления времени специальной теории относительности их легко обнаружить у поверхности Земли, на 1 квадратный метр падает около 10 тысяч мюонов в минуту[2].

Как и в случае других заряженных лептонов, существует мюонное нейтрино (и антинейтрино), которое имеет тот же аромат, что и мюон (антимюон). Мюонные нейтрино обозначаются как νμ, антинейтрино — νμ. Мюоны почти всегда распадаются в электрон, электронное антинейтрино и мюонное нейтрино (соответственно антимюоны — в позитрон, электронное нейтрино и мюонное антинейтрино); существуют также более редкие типы распада, когда возникает дополнительный фотон или электрон-позитронная пара.


История[ | ]

Мюоны были открыты Карлом Андерсоном и Сетом Наддермеером[en] в 1937 году, во время исследования космического излучения[3]. Они обнаружили частицы, которые при прохождении через магнитное поле отклонялись в меньшей степени, чем электроны, но сильнее, чем протоны. Было сделано предположение, что их электрический заряд равен заряду электрона, и для объяснения различия в отклонении было необходимо, чтобы эти частицы имели промежуточную массу, которая лежала бы между массой электрона и массой протона.

По этой причине Андерсон первоначально назвал новую частицу «мезотроны»[4], используя приставку «мезо» (от греческого слова «промежуточный»). Также, некоторые ученые называли частичку мезон, что вызвало путаницу. Кроме того, франкоговорящим учёным не нравилось это слово, поскольку во французском оно омофон борделя[5]. До того, как был открыт пи-мезон, мюон считался кандидатом на роль переносчика сильного взаимодействия, который был необходим в теории, незадолго до этого разработаной Юкавой. Однако, оказалось, что мюон не участвует в сильных взаимодействиях, а его время жизни в сотни раз больше, чем предполагаемое теорией Юкавы[6].

В 1941 году Бруно Россі[en] и Дэвид Холл, измеряя время распада мюона в зависимости от его энергии, впервые экспериментально продемонстрировали эйнштейновское замедление времени[7].

В 1942 году японские ученые Таникава Ясутака, Саката Сьоити и Иноуэ Такэси предложили теорию, которая рассматривала мезотроны не как частица Юкавы, а продукт его распада - но из-за войны их работы были переведены на английский только в 1946, и не были известны в США до конца 1947[6]. Много позже похожее предположение (известное под названием «двумезонная гипотеза») выразил Роберт Маршак.

В 1947 году эти теории подтвердились. Вновь открытые частицы получили название пионы. Было решено использовать термин «мезон» как общее название частиц этого класса[5]. Мезотроны же получил название мю-мезон (от греческой буквы «мю»)[8].

После появления кварковой модели, мезонами начали считаться частицы, состоящие из кварка и антикварка. Мю-мезон же не принадлежал к ним (по современным представлениям, он не имеет внутренней структуры), поэтому его название изменили на современный термин «мюон»[9].

В 1962 году в эксперименте, проведенном в Брукхейвенской национальной лаборатории было показано, что мюонам соответствует особый тип нейтрино, участвующий только в реакциях с ним[10].

Мюон вызвал много вопросов у физиков, поскольку его роль в природе была непонятной. По словам Гелл-Мана мюон был бы ребенком, подброшенной на порог, которого никто не ожидал[8]. Позже мюон, мюонное нейтрино, а также s-кварк и c-кварк были выделены во второе поколение элементарных частиц. Однако причины существования поколений частиц - всё ещё нерешённая проблема физики.

В апреле 2021 группа учёных по результатам экспериментов заявила, что взаимодействие мюонов не согласуется со Стандартной моделью[11].

Характеристики[ | ]

Мюон по многим характеристикам повторяет электрон: так же он обладает зарядом -1 и спином ½ (то есть, является фермионом). Вместе с электроном и тау-частицей мюон относится к семейству лептонов - его лептонное число равно 1, а барионное - нулю. Для антимюонов значения всех зарядов - противоположного знака, а остальные характеристики совпадают с характеристиками мюона. Масса мюона равна 1,883 × 10 -28 кг, или 105,658374 МэВ[12] - почти в 207 раз больше, чем масса электрона, и примерно в 9 раз меньше, чем масса протона. Так как масса мюона занимает промежуточное положение между электроном и протоном, некоторое время его считали мезоном. Время жизни мюона составляет 2,1969811 микросекунды. Для элементарных частиц такая продолжительность жизни является значительной - среди нестабильных частиц только нейтрон (и, возможно, протон, если он распадается) имеет большее время жизни. При такой продолжительности жизни мюон должен проходить не более 658 метров до распада[уточнить], однако для релятивистских мюонов из-за замедления времени, мюоны (например, космических лучей) могут проходить большие дистанции. Магнитный момент мюона составляет 3,183345142 μ p. Аномальный магнитный момент мюона равен 1,16592 × 10-3. Дипольный момент равен нулю (в пределах погрешности).

Взаимодействие с другими частицами[ | ]

Мюон участвует в реакциях всех фундаментальных взаимодействий, кроме сильного[13].

Распад мюона[ | ]

Распад мюона происходит под действием слабого взаимодействия: мюон распадается на мюонное нейтрино и W--бозон (виртуальный), что в свою очередь быстро распадается на электрон и электронное антинейтрино. Такой распад является одной из форм бета-распада[14]. Иногда (примерно в одном проценте случаев) вместе с этими частицами образуется фотон, а в одном случае из 10000 - еще один электрон и позитрон[12].

Теоретически, мюон может распасться на электрон и фотон, если при распаде мюонное нейтрино осциллирует, однако вероятность этого крайне мала - порядка 10-50 согласно теоретическим расчётам[15]. Экспериментально установлено, что доля этого канала меньше 5,7 × 10 -13%[12]. Впрочем, возможно, такой распад является более вероятным для связанного мюона, вращающийся вокруг ядра[16].

Также есть неподтвержденные гипотезы существования других экзотических каналов распада мюона, таких как распад на электрон и майорон[17], или на электрон и бозон[18].

Образование мюона[ | ]

Образование мюонов и антимюонов в широком атмосферном ливне , вызванной высокоэнергетической космической частицей (протоном)

Распад мезонов[ | ]

Наиболее привычным является распад заряженных пи-мезонов и K-мезонов на мюон и мюонное антинейтрино, иногда с образованием нейтральных частиц:

[19] (99 % распадов)
[20] (64 % распадов)
(3 % распадов)

Эти реакции являются основными каналами распада этих частиц. Другие заряженные мезоны также активно распадаются с образованием мюонов, хотя и с меньшей вероятностью, например, при распаде заряженного D-мезона мюон образуется лишь в 18 % случаев[21]. Распад пионов и каонов - это основной источник мюонов в космических лучах и ускорителях.

Нейтральные мезоны могут распадаться на пару мезон-антимезон, нередко с образованием гамма-кванта или нейтрального пиона. Однако вероятность таких распадов, как правило, меньше:

[22] (0,03 % Распадов)
[23] (0,005 % Распадов)

Для более тяжёлых мезонов вероятность появления мюона увеличивается - например, D0-мезон образует их в 6,7% случачх[24].

Распад барионов[ | ]

Мюон может образовываться при распаде барионов, однако вероятность этого процесса обычно низка. В качестве примера можно привести такие реакции:

(0,03 % распадов)[25]
(0,015 % распадов)[26]

Распад бозонов[ | ]

Тяжёлые нейтральные бозоны иногда распадаются на мюон-антимюонную пару:

(3 % распадов)[27]
[28]

А заряженные бозоны, на пару мюон-антинейтрино:

(11 % распадов)[29]

Распад лептонов[ | ]

Тау-частица, единственный известный лептон, что тяжелее мюон, с вероятностью в 17 % распадается на мюон, тау-нейтрино и антимюонное нейтрино[30].

Другие реакции[ | ]

Важной реакцией, в которой участвует мюон является мюонный захват. При попадании мюонов в вещество, они захватываются атомами, и постепенно опускаются на К-орбиталь с излучением фотонов. Радиус этой орбитали в 200 раз меньше, чем соответствующей орбитали электрона, поэтому значительное время мюон находится непосредственно в ядре[31]. Поэтому, мюон быстро захватывается ядром, взаимодействуя с протоном по схеме:

.

На кварковом уровне эта реакция проходит как[13]:

.

Для лёгких ядер (Z <30) вероятность захвата пропорциональна Z4. Для более тяжелых атомов радиус орбиты мюона становится меньше радиус ядра, поэтому дальнейшее увеличение ядра не влияет на интенсивность реакции.

μ-e универсальность[ | ]

Заряд электрона равен заряду мюона и тау-частицы, а в продуктах распада W-бозона и Z-бозона они встречаются с одинаковой вероятностью. Из-за этого, разница между любыми реакциями с участием различных лептонов может быть вызвана только различиями в их массе, а не в механизме распада, а потому в большинстве реакций мюон может заменять электрон и наоборот. Эта особенность называется лептонной универсальностью.

Впрочем, данные эксперимента LHCb по редким полулептонным распадам B-мезонов могут свидетельствовать о том, что лептонная универсальность всё-таки может нарушаться[32][33].

Мюонные атомы[ | ]

Мюоний

Мюоны были первыми открытыми элементарными частицами, которые не попадались в обычных атомах. Отрицательно-заряженные мюоны могут, однако, формировать мюонные атомы, заменяя электроны в обычных атомах. Решение уравнения Шредингера для водородоподобного атома показывает, что характерный размер получаемых волновых функций (то есть радиус Бора, если решение проводится для атома водорода с привычным электроном) обратно пропорционален массе частицы, движущейся вокруг атомного ядра. Вследствие того, что масса мюона более чем в двести раз превосходит массу электрона, размер получаемой «мюонных орбитали» во столько же раз меньше аналогичной электронной[31]. В результате, уже для ядер с зарядовым числом Z = 5-10 размеры мюонного облака сравниваются или не более чем на порядок превосходят размеры ядра, и неточечность ядра начинает сильно влиять на вид волновых функций мюона. Как следствие, изучение их энергетического спектра (иначе говоря, линий поглощения мюонного атома) позволяет «заглянуть» в ядро и исследовать его внутреннюю структуру.

Положительный мюон в обычной материи, может связать электрон и сформировать мюоний (Mu) - атом, в котором мюон становится ядром[34]. Приведённая масса мюония и, следовательно, его боровский радиус близки к соответствующим величин для водорода, поэтому этот короткоживущий атом в первом приближении ведет себя в химических реакциях как сверхлёгкий изотоп водорода.

Проникающая способность[ | ]

Интенсивность тормозного излучения обратно пропорциональна квадрату массы частицы, поэтому для мюона, что в 207 раз тяжелее электрона потери на него пренебрежимы. С другой стороны, мюон, в отличие от адронов, не участвует в сильном взаимодействии, а потому доминирующим каналом потери энергии при прохождении через слой вещества являются потери на ионизацию до энергий 1011-1012 эВ, а потому, в этой области проникающая способность мюона пропорциональна энергии. На больших энергиях тормозное излучение, а также потери на расщепление атомных ядер начинают играть большую роль, и линейный рост останавливается[35].

Через свои свойства, мюоны высоких энергий имеют значительно большую проникающую способность по сравнению как с электронами, так и с адронами. Мюоны, порождённые столкновениями частиц с космических лучей с атомами верхних слоев атмосферы, регистрируются даже на глубине нескольких километров[35].

Медленные мюоны могут полностью останавливаться в веществе и восприниматься атомами как электроны.

Для вычисления свободного пробега мюона в веществе используют такую величину как средние потери энергии за пролёт одного сантиметра пути в веществе плотностью 1 г/см3. При энергии до 1012 МэВ мюон теряет около 2 МэВ на г/см2 пролёта [36]. В диапазоне от 1012 до 1013 эВ эти потери являются большими, и могут быть приближенно вычислены по формуле

МэВ, где  - начальная энергия мюона в МэВ [37] .

Таким образом можно видеть, что в воде высокоэнергетический мюон может пролететь километры, и даже в железе - сотни метров.

Использование[ | ]

Мюонный катализ[ | ]

Основной сложностью, что мешает строить генераторы на базе ядерного синтеза являются высокие температуры, к которым должна быть нагрета водородная плазма, чтобы ядра могли преодолеть кулоновский барьер, и приблизиться на расстояние, на котором начнут действовать ядерные силы.

Система с протоном и мюоном, то есть, мезоводород, имеет размеры в сотни раз меньше атома, и при этом мезон полностью экранирует заряд ядра. Таким образом, мезовододород ведёт себя как большой нейтрон и может проникать через электронные оболочки других атомов. Благодаря этому, ядра водорода могут приближаться на расстоянии, достаточные для того, чтобы между ними произошла реакция ядерного синтеза. После реакции, мюон имеет большой шанс оторваться от образованного ядра, и присоединиться к другому, повторяя весь цикл, служа, таким образом, катализатором процесса.

В случае реакций D-T (дейтерия-тритий), процесс проходит следующим образом: мезодейтерий и тритий образуют мезомолекулу. Среднее расстояние между ядрами недостаточно для начала реакции, однако, поскольку атомы колеблются вокруг положения равновесия в момент наибольшего сближения, расстояние между ними становится достаточной для того, чтобы ядра туннелировали через кулоновский барьер. Расчёты показывают, что среднее время термоядерной реакции на шесть порядков меньше времени жизни мюона. Однако в среднем один мюон может катализировать не миллион реакций, а лишь порядка 100-150. Это связано с тем, что после образования ядра гелия-4 и нейтрона, мюон имеет шанс примерно в 1% «прилипнуть» к гелию, и прекратить свою дальнейшую каталитическую деятельность. Этот процесс называют «отравлением» катализатора.

Энергия, выделяющаяся за 100 D-T реакций равна 2000 МэВ, что, хотя и значительно больше 100 МэВ (энергия, затрачиваемая на образование мюона), из-за высоких сопутствующих потерь, процесс остаётся энергетически невыгодным.

Одним из способов увеличить энергетический выход является использование потока нейтронов, образующихся при синтезе, для облучения уранового бланкета, что будет вызывать деление ядра урана, или превращение его в плутоний[38].

Мюонная томография[ | ]

Благодаря космическим лучам на Землю постоянно падает поток мюонов - в среднем на один квадратный сантиметр земной поверхности падает одна частица в минуту[39]. Если поставить мюонные детекторы над и под некоторым объектом, можно по разнице интенсивности мюонов сделать выводы относительно его внутренней структуры. От более привычной рентгенографии, мюонная томография отличается несколькими важными параметрами[40]:

  • Мюоны поглощаются значительно слабее гамма-лучей, поэтому с их помощью можно «просвечивать» большие твёрдые объекты размером нескольео сотен метров, или достаточно толстые слои металла.
  • мюонного томография - пассивный метод анализа. Он использует только природный мюонный фон, а следовательно, не несёт никакой дополнительной опасности для здоровья.

Главный минус этой методики заключается в том, что контрастное изображение может потребовать много времени, дни или недели, потому что природный мюонный фон является невысоким.

В 1967-1968 годах часть пирамиды Хефрена была исследована таким образом, с целью поиска потайных комнат (их не нашли).

Более современная вариация этой методики, томография мюонного рассеивания, фиксирует не только поглощение мюонов, но и их рассеивание, которое происходит значительно чаще. Для этого каждый детектор, стоит над и под объектом, должен фиксировать его траекторию. Чем больше атомная масса вещества, тем сильнее она отклоняет мюоны, поэтому этот метод позволяет эффективно выявлять тяжелые металлы, такие как уран, используемый для борьбы с ядерной контрабандой[41].

Мюонный коллайдер[ | ]

Существуют предложения построения коллайдера мюонов и антимюонов, которые могли бы заменить электрон-позитронные коллайдеры[42]. Электроны из-за своей низкой массы теряют значительную часть своей энергии на синхротронное излучение (особенно это актуально в кольцевых коллайдерах), поэтому строительство электрон-позитронных колайдеры с энергией выше 100 ГэВ является неоправданным. Мюоны, как тяжелые лептоны, лишены этой проблемы, что позволило бы достичь энергий столкновений в несколько ТэВ. К тому же так мюоны имеют большую массу, в мюонных коллайдере сечение образования бозонов Хиггса является большим, чем в электрон-позитронных коллайдере. Это бы позволило изучать бозоны Хиггса с большой точностью. Однако, техническая реализация таких проектов затруднена из-за короткого времени жизни мюонов и проблему получения интенсивного пучка мюонов за это очень короткое время.

Мюонный годоскоп[ | ]

Для наблюдения за атмосферными, гелоисферными и магнитосферными явлениями используется мюонный годоскоп, который получает мюонограмму, регистрирующую интенсивность прилета мюонов, генерируемых космическими лучами, с разных направлений. [43]

Примечания[ | ]

  1. Fundamental Physical Constants - Complete Listing
  2. Wolverton, Mark (September 2007). “Muons for peace: New way to spot hidden nukes gets ready to debut”. Scientific American. 297 (3): 26—28. Bibcode:2007SciAm.297c..26W. DOI:10.1038/scientificamerican0907-26. PMID 17784615.
  3. Anderson and Neddermeyer discover the muon. CERN. (англ.)
  4. Mark Lancaster. My favourite particle: the muon, The Guardian (14 May 2011). (англ.)
  5. 1 2 Brown,Rechenberg, 1996, p. 187.
  6. 1 2 Fraser, 1998, p. 17.
  7. Rossi, Bruno (01.02.1941). “Variation of the rate of decay of Mesotrons with Momentum” (PDF). The physical rewiew. 59 (3): 223. DOI:10.1103/PhysRev.59.223. Некорректное значение |last-author-amp=Hall (справка); Проверьте дату в |date= (справка на английском)
  8. 1 2 Fraser, 1998, p. 19.
  9. Erica Smith. Physics of Muons. Drexel University, May 17, 2010 (англ.)
  10. Brookhaven Neutrino Research Brookhaven National Laboratory (англ.)
  11. “New experiment hints that a particle breaks the known laws of physics”. National Geographic (журнал) [англ.]. 7 квітня 2021. Проверьте дату в |date= (справка на английском)
  12. 1 2 3 Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  13. 1 2 Прохоров, 1992, p. 230.
  14. Н.Г. Гончарова. Семинары по физике частиц и ядра.Распады и реакции.. (рус.)
  15. Yoshitaka, Kuno (2001). “Muon decay and physics beyond the standard model” (PDF). Reviews of Modern Physics. 73 (1): 151. DOI:10.1103/RevModPhys.73.151. Некорректное значение |last-author-amp=Yasuhiro (справка)
  16. Szafron, Robert (2016). “High-energy electrons from the muon decay in orbit: Radiative corrections”. Physics Letters B. 753: 61–64. DOI:10.1016/j.physletb.2015.12.008. Некорректное значение |last-author-amp=Czarnecki (справка)
  17. Andrzej CzarneckiExotic muon decays University of Alberta (англ.)
  18. Bilger, R. (1999). “Search for exotic muon decays” (PDF). Physics Letters B. 446 (3–4): 363–367. DOI:10.1016/S0370-2693(98)01507-X. Некорректное значение |last-author-amp=Föhl (справка)
  19. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  20. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  21. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  22. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  23. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  24. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  25. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  26. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  27. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  28. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  29. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  30. Particle Data Group (2020). “Review of Particle Physics” (PDF). Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8). DOI:10.1093/ptep/ptaa104.
  31. 1 2 Knecht, A. (2020). “Study of nuclear properties with muonic atoms”. The European Physical Journal Plus. 135 (10). DOI:10.1140/epjp/s13360-020-00777-y. Некорректное значение |last-author-amp=Skawran (справка)
  32. Игорь Иванов. В ЦЕРНе подтвердили нарушение важного свойства слабого взаимодействия. N+1 (31.08.2015). (рус.)
  33. Олексій Бондарєв. Вчені з Каліфорнійського університету відкрили феномен, який не вписується в Стандартну модель фізики елементарних частинок. НВ Техно (13.06.2017).
  34. Percival, Paul (1979). “Muonium chemistry” (PDF). Radiochimica Acta. 26 (1): 1–14. DOI:10.1524/ract.1979.26.1.1.
  35. 1 2 Прохоров, 1992, p. 231.
  36. Muon basics. La Plata University. (англ.)
  37. Розенталь, И.Л. (1968). “Взаимодействие космических мюонов больших энергий” (PDF). Успехи физических наук. 94 (1): 91—125. DOI:10.3367/UFNr.0094.196801d.0091.
  38. Карнаков, Б.М. (1999). “Мюонный катализ ядерного синтеза” (PDF). Соросовский образовательный журнал (12): 62–67.
  39. Muon Tomography. CERN. (англ.)
  40. Игорь Иванов. Упавшие с неба. N+1 (27.10.2015).
  41. Morris, Christopher (2014). “Horizontal cosmic ray muon radiography for imaging nuclear threats”. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms. 330: 42–46. DOI:10.1016/j.nimb.2014.03.017. Некорректное значение |last-author-amp=Bacon (справка)
  42. Bartosik. Detector and Physics Performance at a Muon Collider, Journal of Instrumentation (4 мая 2020), С. P05001–P05001. Дата обращения 24 января 2021.
  43. Татьяна Зимина, Алексей Понятов, Кирилл Стасевич Мюоны предсказывают грозы и магнитные бури. Лауреаты премии Правительства Москвы молодым учёным 2020 года // Наука и жизнь, 2021, № 6. — с. 17-20

Литература[ | ]

Ссылки[ | ]